摘要：
数、运算 组合数学 置换、错排、组合 集合论 集合、集合划分 函数、关系 几何学 点、线、线段 多边形（三角形、正方形、五边形、六边形。。)、圆、椭圆、抛物线、双曲线 多面体（四面体、立方体、八面体、十二面体、二十面体）、球体、椭球、抛物面、双曲面、圆柱体、圆锥体 图论 图、树、顶点、边 拓扑学 拓扑空间、流形。...
数、运算 组合数学 置换、错排、组合 集合论 集合、集合划分 函数、关系 几何学 点、线、线段 多边形（三角形、正方形、五边形、六边形。。)、圆、椭圆、抛物线、双曲线 多面体（四面体、立方体、八面体、十二面体、二十面体）、球体、椭球、抛物面、双曲面、圆柱体、圆锥体 图论 图、树、顶点、边 拓扑学 拓扑空间、流形。
一个离心率大於0且小於1（因此不包括圆轨道）的克卜勒轨道。在更广泛的意义上，它是一个包括负能量的克卜勒轨道，这包括轨道离心率等於1的径向椭圆轨道（拋物线轨道）。 有著负能量的两个天体，在重力的二体问题遵循相似的椭圆轨道，有著相同的轨道周期，围绕著彼此的质心。同样的，一个天体的位置相对於另一个天体也遵循著椭圆轨道。。
yi ge li xin lv da yu 0 qie xiao yu 1 （ yin ci bu bao kuo yuan gui dao ） de ke bu le gui dao 。 zai geng guang fan de yi yi shang ， ta shi yi ge bao kuo fu neng liang de ke bu le gui dao ， zhe bao kuo gui dao li xin lv deng yu 1 de jing xiang tuo yuan gui dao （ 拋 wu xian gui dao ） 。 you zhu fu neng liang de liang ge tian ti ， zai zhong li de er ti wen ti zun xun xiang si de tuo yuan gui dao ， you zhu xiang tong de gui dao zhou qi ， wei rao zhu bi ci de zhi xin 。 tong yang de ， yi ge tian ti de wei zhi xiang dui yu ling yi ge tian ti ye zun xun zhu tuo yuan gui dao 。 。
叫做抛物线的「焦点」，固定直线 L {\displaystyle L} 叫做抛物线的「准线」。抛物线的离心率 e {\displaystyle e} 必为1。 准线、焦点：见上。 轴：抛物线是轴对称图形，它的对称轴简称轴。 顶点：抛物线与它的轴的交点叫做抛物线的顶点。 弦：抛物线的弦是连接抛物线上任意两点的线段。。
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r {\displaystyle r\,\!} 表示两天体间的相对距离 a {\displaystyle a\,\!} 表示半长轴（椭圆：a>0；抛物线： a = ∞ {\displaystyle a=\infty } 或 1 a {\displaystyle {\tfrac {1}{a}}} =0；双曲线：a
控制了抛物线的对称轴（以及顶点的 x {\displaystyle x} 坐标）。 系数 b {\displaystyle b} 控制了抛物线穿过 y {\displaystyle y} 轴时的倾斜度（导数）。 系数 c {\displaystyle c} 控制了抛物线最低点或最高点的高度，它是抛物线与。
等边三叶（Equilateral trefoil） 契尔恩豪森三次曲线 丢勒的大青叶（Durer's folium） 三次抛物线（Cubic parabola） 偏心率为2的双曲线 三叶的玫瑰线 抛物线 另一个相关曲线是等分角线（sectrix），是可以將任意角分为整数个的曲线。以下是一些等分角线： 阿基米德螺线。
al=b^{2}\,\!} . 拋物线可以被视为是椭圆系列的极限，將其中一个焦点固定，另一个焦点则向某一个固定的方向任意延伸，如果將l固定，则a和b趋近於无限大，但a总是比b长。 双曲线半短轴的长度是通过双曲线顶点的切线到任一条渐近线的距离，如果是在y轴的方向上，则是在双曲线公式中的b： ( x − h )。
抛物线圆缺的面积。此为古代数学穷竭法中最精妙的用法，直到17世纪积分学的发展，卡瓦列里的求积公式取代它之前，它一直是无与伦比的。 此处的弓形是指由抛物线和直线结合的区域。为了求得弓形的面积，阿基米德考虑了一个内接确定的三角形，这个三角形的底是抛物线的弦，除弦上两点之外的三角形第三点在抛物线。
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拋物线坐標系（英语：Parabolic coordinates）是一种二维正交坐標系，两个坐標的等值曲线都是共焦的拋物线。將二维的拋物线坐標系绕著拋物线的对称轴旋转，则可以得到三维的拋物线坐標系。 实际上，拋物线坐標可以应用在许多物理问题。例如，斯塔克效应（Stark。
构建贯穿所有已知数据末尾附近的五个点以创造圆锥曲线；如果创建的圆锥曲线为椭圆或圆，则在外推过程中，该曲线将会回环并重新链接自身。然而，若外推抛物线或双曲线，曲线并不会重新链接自身，但可能会相对于x轴向后弯曲，而此类外推可用圆锥曲线模板或计算机来完成。 云形外推适用于任何具有指数趋势，但具有加速或减速因素的分布。自。
假如它们正在远离，它们将一同沿着抛物线或双曲线运动。 对于双曲线的情况，势能的绝对值小于这个系统的总动能；即两种能量的和为正值。 对于抛物线的情况，两种能量的和为0。当两物体相距很远时，它们的相对速度趋于0。 注释：抛物线轨道的能量为0的事实由当物体相距无限远时，重力势能为0。
意义的，因为玻恩近似的低能量限制不允许其散射表现更加精细的结构（请求补充说明）。 玻恩近似的一个较为巧合的完美应用出现在对卢瑟福散射公式的推导中。卢瑟福散射公式在抛物线坐标系中可以直接求解薛定谔方程获得精确解，也可在经典力学下求得经典近似解，同时也可从玻恩近似（一阶）获得近似解。巧合的是，这三种解在库仑势下得出完全相同的微分截面。。
{\displaystyle v={\sqrt {\mu \left({2 \over {r}{1 \over {a}}\right)}}} 抛物线轨道: v = μ ( 2 r ) {\displaystyle v={\sqrt {\mu \left({2 \over {r}}\right)}}}。
{m_{1}}{m_{0}}}} 是质量分率（质量比重）。 请注意，如上公式是在理想状态下的推导结果，换句话说，实际过程中，在重力加速度和各种干扰力的联合作用下， Δ v {\displaystyle \Delta v} 通常并不是如上公式计算所得。 这个公式，也可以通过求动量守恒公式： m d v = v e d m {\displaystyle。
虽然弯曲的形状看似二次方的拋物线，但是1638年在伽利略的《Two New Sciences》中证明因为绳子的张力会隨著吊掛重量的不同，在底端为最小、愈高的地方愈大，如此一来，它所形成的形状就不是拋物线。 隨后在1670年胡克根据力学推导出悬鏈线的数学特性。169。
{\begin{aligned}x&=-{\frac {b}{2a}}\end{aligned}}} 即为 y {\displaystyle y\,} 的极值点，该式亦为函数图形（即抛物线）的对称轴方程。 将 x = − b 2 a {\displaystyle x=\frac {b}{2a}}} 代入 y {\displaystyle。
和一个平面完整相切）得到的曲线，包括圆，椭圆，抛物线，双曲线及一些退化类型。 圆锥曲线在约西元前200年时就已被命名与研究，其发现者为古希腊的数学家阿波罗尼奥斯，当时阿波罗尼阿斯已对它们的性质做过系统性的研究。 圆锥曲线应用最广泛的定义为（椭圆，抛物线，双曲线的统一定义）：动点到一定点（焦点）的距。
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拋物柱面坐標系（英语：Parabolic cylindrical coordinates）是一种三维正交坐標系。往 z-轴方向延伸二维的拋物线坐標系 ，则可得到拋物柱面坐標系。其坐標曲面是共焦的拋物柱面。拋物柱面坐標可以应用於许多物理问题。例如，物体边缘的位势论。 直角坐標 ( x , y ,。
R^{4}}{8\eta \Delta x}}} 泊肃叶定律不只是有关压力损失和流速的公式，也和管子中的层流，其速度分布呈拋物线有关。不过只要推定紊流下的有效紊流黏度，也可以將上述压力损失的公式延伸到紊流的情形，即使紊流速度分布已不呈拋物线也没关係。在层流和紊流的情形下，压力损失都和管壁的应力有关，由管壁应力可。
抛物线指標（Parabolic）。因停损价位的轨跡类似抛物线，称为抛物线交易系统（Parabolic Trading System），亦有人以Parabolic SAR表示。 SAR在图形和运用上与移动平均线相似，属於价格与时间並重之顺势交易的分析系统。 〖基本公式〗 S A R t。
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